Степень черноты поверхности материалов (металлов, диэлектриков, стройматериалов, оксидов)

Коэффициент — чернота

Коэффициенты черноты получены измерением собственного излучения в нормальном направлении к поверхности тела.
 

Коэффициент черноты для полосы еп представляет собой отношение испускаемой энергии нечерной поверхностью в данном интервале длин волн к энергии испускания черного тела в том же интервале длин волн при одной и той же температуре. Коэффициент черноты для полосы еп, так же как е для суммарного излучения волн спектра любой длины, зависит от спектральных коэффициентов черноты ех полосы длин волн.
 

Коэффициент черноты получен измерением общего потока излучения тела.
 

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для гк следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.
 

Коэффициент черноты углекислоты ( aRO) находится при температуре Т по номограмме фиг.
 

Коэффициенты черноты кк и е для различных материалов приводятся в справочкой литературе.
 

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для ех следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.
 

Коэффициент черноты ех для различных материалов приводится в справочниках.
 

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для е следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.
 

Коэффициенты черноты полного излучения различных материалов при различных истинных температурах приводятся в соответствую-щей справочной литературе.
 

Коэффициенты черноты полного излучения различных материалов при различных истинных температурах приводятся в соответствующей справочной литературе.
 

Поэтому коэффициент черноты тела, как видно из (10.13), не может быть меньше нуля и больше единицы. Непрозрачные тела, у которых а0, не излучают и не поглощают электромагнитных волн: они полностью отражают падающее на них излучение. Если при этом отражение происходит по законам геометрической оптики ( угол падения равен углу отражения), то тело называется зеркальным.
 

Колебания коэффициента черноты в зависимости от состава и температуры металла и состояния его наблюдаемой поверхности являются одним из основных источников погрешностей измерения температуры оптическими пирометрами.
 

Степень черноты поверхности различных материалов в зависимости от температуры

В таблице приведена степень черноты поверхности следующих веществ в зависимости от температуры: алюминий (полированный и окисленный) Al, железо Fe, сталь, стальное литье, чугун, окись железа (оксид, ржавчина), золото Au, латунь, медь Cu, окись меди CuO, молибден Mo, никель Ni, окись никеля NiO, хромоникель, олово Sn, платина Pt, ртуть Hg, свинец Pb, хром Cr, цинк Zn, оцинкованное листовое железо, асбестовый картон, бумага, вода, гипс, дуб, кварц, кирпич, лак, шеллак, масляные, алюминиевые краски, мрамор, резина, стекло, сажа, толь, уголь C, угольная нить, фарфор, штукатурка, эмаль белая.

Степень черноты определяется отношением плотностей теплового потока собственного излучения тела и потока излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Степень черноты характеризует полное или интегральное излучение тела, охватывающее все длины волн.

По данным таблицы видно, что высоким значением коэффициента излучения обладают такие материалы, как: железо (окисленное и гладкое), окись железа, никеля, окисленная медь, асбестовый картон и бумага, эмалевый лак, фарфор, штукатурка и другие шероховатые материалы.

Низкая величина степени черноты свойственна следующим материалам: полированные золото и алюминий, прокатанная латунь, медь с блестящей поверхностью, полированные никель, платина, олово, медь и другие гладкие и блестящие поверхности металлов.

Примечание: Две температуры и две степени черноты, указанные для некоторых материалов, означают, что первая степень черноты относится к первой температуре, а вторая — ко второй, причем допускается линейная интерполяция. Степени черноты, приведенные в таблице, получены путем измерения яркости излучения в направлении нормали к поверхности тела.

Коэффициент — чернота

Различные тела и материалы характеризуются коэффициентом черноты полного или частичного излучения. Частичным ( монохроматическим) излучением тела называется излучение на какой-нибудь одной волне спектра. Для измерений чаще всего пользуются красной полосой спектра.
 

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения гк, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.
 

Серым называют тело, у которого коэффициент черноты е хотя и меньше единицы, но не изменяется с изменением длины волны излучения во всем интервале длин волн спектра. Спектральный коэффициент черноты серых тел ех численно равен коэффициенту черноты суммарного излучения г волн спектра любой длины и зависит только от температуры, при которой происходит излучение. К серым телам можно отнести все твердые тела с шероховатыми или окисленными поверхностями, коэффициенты поглощения которых сравнительно велики.
 

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения е, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.
 

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения ех, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.
 

Значение еп в формуле (7.23) определяется коэффициентами черноты EI и вг каждой из поверхностей I и II ( рис. 7.25) и их формой.
 

Существенно отметить, что вынесение температур и коэффициентов черноты за знаки интегралов справедливо при постоянстве этих параметров по каждой поверхности. В противном случае произведение 8182 и разности четвертых степеней температур должны остаться под знаками интегралов. Значение двойного интеграла в формуле (5.20) зависит только от геометрических характеристик системы и может быть вычислено проведением непосредственного интегрирования для некоторых не слишком сложных, но практически важных взаимных ориентации теплообменных поверхностей в пространстве.
 

В табл. 2 — 6 приведены значения коэффициента черноты ( а следовательно, и коэффициента поглощения) для ряда твердых и жидких тел.
 

Погрешность пирометрических измерений связана с неточностью определения коэффициентов черноты тела. Абсолютно черное тело воспроизводится с некоторой степенью приближения с помощью изотермичной полости со скошенной задней стенкой, внутри которой поглощается вся энергия, излучаемая отдельными частями. Метод определения яркостных температур с выделением сравнительно нешироких рабочих спектральных участков надежнее методов измерения температур тел по их суммарному излучению. Однако измерение температур тел по инфракрасному излучению характеризуется рядом особенностей, которые необходимо учитывать.
 

В условиях термодинамического равновесия коэффициент поглощения равен коэффициенту черноты. Если температура 02 тела и температура 0j падающего на него излучения отличны друг от друга, то 8 Ф А, Коэффициент поглощения зависит как от физических особенностей тела, так и от температуры излучающего тела. Чем больше разница в температурах, тем больше отличается коэффициент поглощения от коэффициента черноты.
 

Реальный тепловой излучатель характеризуется коэффициентом излучения ( коэффициентом черноты) е / ( А), который показывает, какую часть энергетическая светимость R данного тела составляет от энергетической светимости АЧТ при той же температуре.
 

Тп — температура, измеренная пирометром; ет — коэффициент черноты полного излучения тела. Значение ет находят экспериментально или берут из таблиц. По свойствам излучения наиболее близко подходит к абсолютно черному телу замкнутое пространство, поэтому измерение температуры в топках пирометрами излучения получается достаточно точным без внесения поправок.
 

Важным условием достижения достоверности результатов тепловизион-ных съемок является оценка коэффициента черноты исследуемой поверхности. Существуют таблицы величин степени черноты для разных материалов. Однако этот коэффициент зависит не только от вида материал, но и от температуры поверхности.
 

Для определения коэффициента теплоотдачи излучением не обходимо располагать значением коэффициента черноты поверхности излучающего тела.
 

Излучение факела[править]

Газы, не содержащие твердых взвешенных частиц сажистого углерода, условно называют несветящимися газами, а содержащие – светящимися газами. Излучение светящихся газов выше, чем несветящихся. Теплоотдача от светящегося факела выше, чем от несветящегося при одинаковой температуре горения.

Для повышения светимости факела, например при сжигании генераторного газа, содержащего мало углеводородов, прибегают к карбюрации пламени, т.е. к введению в поток горячих газов небольшого количества (2–3%) мазута или смолы, богатых углеводородами.

Для приближенного определения количества тепла, передаваемого излучением от факела к поверхностям используют формулу:

Q_{ЛУЧ Ф} = 20,5/[1/ε_С1+1/ε_Ф-1]*[(Т_{Ф СР}/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_В , кДж/ч

(Q_{ЛУЧ Ф} = 4,9/[1/ε_С1+1/ε_Ф-1]*[(Т_{Ф СР}/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_В , ккал/ч)

где: ε_Ф – степень черноты факела; T_{Ф СР} – средняя температура факела; F_В – поверхность нагрева, которую «видит» факел.

Точные расчеты по теплопередаче излучением от факела представляют сложную задачу, так как факел не занимает всего топочного объема, температура, светимость факела метастабильны. Поэтому в данном случае в расчетную формулу необходимо и целесообразно вводить коррективы, полученные опытным путем для каждого конкретного случая.

На рис. 7.29 ÷ 7.35 приведены зависимости степени черноты дымовых газов, образующихся от сжигания различного топлива, от температуры и приведенной толщины слоя.

Примеры расчетов теплопередачи при решении частных задач приведены в Приложениях. В стандартных ситуациях целесообразно использовать «Тепловой расчет котельных агрегатов» (нормативный метод) под ред. Н.В. Кузнецова и др. М., Энергия, 1973.

Рис. 7.26. Номограмма для определения степени черноты СО2
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.27. Номограмма для определения степени черноты водяных паров
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.28. Поправочный коэффициент b

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,91;
• α = 1,3 – β = 0,88;
• α = 1,4 – β = 0,85

Рис. 7.29. Степень черноты продуктов сгорания доменного газа QP_H = 3730 кДж/нм3
(~ 890 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,90;
• α = 1,3 – β = 0,86;
• α = 1,4 – β = 0,82

Рис. 7.30. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QP_H = 5025 кДж/нм3 (1200 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,94;
• α = 1,2 – β = 0,88;
• α = 1,3 – β = 0,83;
• α = 1,4 – β = 0,79

Рис. 7.31. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = 6700 кДж/нм3

(1600 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,93;
• α = 1,2 – β = 0,85;
• α = 1,3 – β = 0,82;
• α = 1,4 – β = 0,78

Рис. 7.32. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = ∼ 8370 кДж/нм3

(2000 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;.
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,905;
• α = 1,3 – β = 0,87;
• α = 1,4 – β = 0,83

Рис. 7.33. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 4730 кДж/нм3 (1140 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,90;
• α = 1,3 – β = 0,86;
• α = 1,4 – β = 0,81

Рис. 7.34. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 5430 кДж/нм3 (1300 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,9;
• α = 1,2 – β = 0,84;
• α = 1,3 – β = 0,78;
• α = 1,4 – β = 0,73;
• α = 1,5 – β = 0,65

Излучение газов[править]

Газы в отличие от твердых тел излучают и поглощают тепловые лучи лишь некоторых длин волн. Двухатомные газы (O₂, N₂, H₂ и др.) считают практически теплопрозрачными во всем диапазоне длин волн. Значительной поглощательной и излучательной способностью обладают многоатомные газы CO₂, H₂O, SO₂, CH₄ и др. В отличие от твердых тел газы излучают и поглощают лучистую тепловую энергию не поверхностью, а всем объемом по всей толщине газового слоя. С увеличением толщины газового слоя излучение газов возрастает, а степень черноты повышается.

При подсчете количества тепла, передаваемого от газов к поверхности нагрева, необходимо учитывать то, что не вся энергия, излучаемая газом, доходит до поверхности. Часть энергии поглощается газовым объемом и тем больше, чем больше степень черноты газов. В практических расчетах уменьшение интенсивности излучения учитывают коэффициентом эффективности η_ИЗЛ = 0,9–0,85, а эффективную длину лучей определяют как:

l_ЭФФ = η_ИЗЛ*4V/F , см.

В табл. 7.25 приведена эффективная длина лучей для объемов различных форм.

Интенсивность излучения дымовых газов зависит от содержания в них основных излучающих газов CO₂ и H₂O и пропорциональна парциальному давлению этих газов. Например, если в дымовых газах количество CO₂ = 12%, а H₂O = 10%, то парциальные давления их соответственно будут P_CO2 = 0,12 и P_H2O = 0,10. Излучение CO₂ пропорционально Т3,5, а излучение H₂O пропорционально Т3. Для определения степени черноты ε_CO2 и ε_H2O используют номограммы рис. 7.26, 7.27 и график рис.7.28.

Степень черноты газов определяют по кривым, построенным отдельно для СО₂ и Н₂О и соответствующим различным значениям произведения P ⋅ l_ЭФФ. Для водяного пара степень черноты, найденную по номограмме рис. 7.27, умножают на поправочный коэффициент b, который, в свою очередь, определяют по данным P_H2O и P_H2O ⋅ l_ЭФФ и графику рис. 7.28.

Общая степень черноты газов (дымовых газов) равна сумме степеней черноты излучающих газов ε_CO2 и ε_H2O , т.е.

ε_дг = ε_CO2 + bε_H2O

Для определения количества тепла, передаваемого излучением от газов к поверхностям, пользуются формулой

Q_{ЛУЧ г} = 20,5/[1/ε_С1+1/ε_Г-1]*[(Т_Г/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_С , кДж/ч

4,9 Т_Г Т_С

(Q_{ЛУЧ г} =4,9/[1/ε_С1+1/ε_Г-1]*[(Т_Г/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_С, ккал/ч)

где: ε_С – степень черноты стенок (поверхностей нагрева); ε_Г – степень черноты газа при температуре газа t_Г ; Т_Г и Т_С – соответственно температуры газа и стенок, °К.

Приведенная степень — чернота

Влияние камеры на величину qa определяется приведенной степенью черноты епр, характеризующей геометрию изделия и камеры и их взаимное расположение.
 

Влияние камеры на величину л определяется приведенной степенью черноты впр, характеризующей геометрию изделия и камеры и их взаимное расположение.
 

Лучистую составляющую можно рассчитать, если известна приведенная степень черноты экранов.
 

А — площадь меньшей поверхности; EL — приведенная степень черноты.
 

Входящая в выражение ( 3 — 28) приведенная степень черноты контактных поверхностей ei 2 зависит от температуры в зоне контакта, чистоты обработки поверхностей, физических свойств материалов контактной пары и пр.
 

Как следует из данных табл. 11, значения приведенной степени черноты Епр полированных граничных поверхностей, вычисленные из опытов с различными порошками, близки между собой. Это указывает на допустимость применения уравнения ( 111) к изоляционным порошкам. Результаты подсчетов показывают, что степень черноты граничных стенок может оказывать большое влияние на измерения коэффициента теплопроводности лабораторными приборами с толщиной образца 1 — 2 см. В промышленных изделиях с вакуумно-порошковой изоляцией, в которых толщина слоя изоляции достигает 15 — 30 см, полирование стенок не дает возможности существенно снизить величину теплового потока.
 

Вт / ( м2 К4); е — приведенная степень черноты, зависящая от свойств излучающей среды и поверхности и выраженная в долях от степени черноты абсолютно черного тела, принимаемой за единицу. Величина дл также называется плотностью теплового потока.
 

К) — постоянная Стефана — Больцмана; епр — приведенная степень черноты; ф — коэффициент облученности; Т6, Токр — температуры баллона лампы и окружающей среды, К.
 

Если при таких измерениях неизвестны угловые коэффициенты, необходимые для расчета приведенной степени черноты епр или степени черноты секций ег и е2, то можно пользоваться двумя устройствами с разными температурами термостатирования.
 

Для снижения лучистого теплообмена между телами необходимо уменьшать температуру излучающего тела и приведенную степень черноты. Если это практически невозможно, то уменьшение теплоотдачи излучающего тела может быть достигнуто установкой экрана между телами. Так, например, если лучистый теплообмен происходит между двумя плоскими параллельными поверхностями, то установка между ними тонкостенного плоского экрана ( параллельно поверхностям) из металлического листа с такой же как у рассматриваемых поверхностей степенью черноты уменьшает лучистый теплообмен между поверхностями в 2 раза. Установка двух экранов снижает лучистый теплообмен в 3 раза, установка п экранов снижает теплообмен в ( п 1) раз.
 

Так как поверхность трубы значительно меньше поверхности стен камеры спокойного воздуха, то приведенная степень черноты е в формуле ( 2 — 19) равна степени черноты поверхности стальной трубы. Подсчитанное таким образом значение ак является осредненным по окружности трубы.
 

Например, если для системы из двух поверхностей с 8j е2 0 8 приведенная степень черноты епр 0 667, то при установке между ними одного экрана с еэ 0 8 приведенная степень черноты системы снижается вдвое, а при установке экрана с еэ 0 05 она снижается примерно в 27 раз.
 

Математические определения

Массовый коэффициент ослабления определяется как

μρм,{\ displaystyle {\ frac {\ mu} {\ rho _ {m}}},}

где

• μ — коэффициент затухания (линейный коэффициент затухания);
• ρ _m — массовая плотность .

При использовании массового коэффициента ослабления закон Бера – Ламберта записывается в альтернативной форме как

язнак равнояе-(μρм)λ{\ Displaystyle I = I_ {0} \, e ^ {- (\ mu / \ rho _ {m}) \ lambda}}

где

λзнак равноρмℓ{\ displaystyle \ lambda = \ rho _ {m} \ ell}- это поверхностная плотность, известная также как массовая толщина, и — длина, на которой происходит затухание.ℓ{\ displaystyle \ ell}

Коэффициенты массового поглощения и рассеяния

Когда узкий ( коллимированный ) луч проходит через объем, луч теряет интенсивность из-за двух процессов: поглощения и рассеяния .

Коэффициент массового поглощения и массовый коэффициент рассеяния определяются как

μаρм,μsρм,{\ displaystyle {\ frac {\ mu _ {\ mathrm {a}}} {\ rho _ {m}}}, \ quad {\ frac {\ mu _ {\ mathrm {s}}} {\ rho _ { m}}},}

где

• μ _a — коэффициент поглощения;
• μ _s — коэффициент рассеяния.

В решениях

В химии массовые коэффициенты ослабления часто используются для химических веществ, растворенных в растворе . В этом случае массовый коэффициент ослабления определяется тем же уравнением, за исключением того, что «плотность» — это плотность только одного химического вещества, а «затухание» — это ослабление, обусловленное только этим одним химическим веществом. Фактический коэффициент ослабления вычисляется по

μзнак равно(μρ)1ρ1+(μρ)2ρ2+…,{\ displaystyle \ mu = (\ mu / \ rho) _ {1} \ rho _ {1} + (\ mu / \ rho) _ {2} \ rho _ {2} + \ ldots,}

где каждый член в сумме представляет собой массовый коэффициент ослабления и плотность различных компонентов раствора ( растворитель также должен быть включен). Это удобная концепция, поскольку массовый коэффициент ослабления вида приблизительно не зависит от его концентрации (если выполняются ).

Тесно родственное понятие — молярная поглощающая способность . Количественно они связаны соотношением

(массовый коэффициент ослабления) × ( молярная масса ) = (молярная поглощающая способность).

Излучение через экран[править]

Для двух параллельных поверхностей (рис. 7.25) количество тепла, передаваемое первой поверхностью на вторую (Т₁ > Т₂) равно:

Q_{ЛУЧ 12} = С_ПР [(Т₁/100)4 – (Т₂/100)4 ] F₁ кДж/ч (ккал/ч)

где: С_ПР =20,5/[1/ε₁1+1/ε₂-1], кДж/м2⋅ч⋅К4

(С_ПР =4,9/[1/ε₁1+1/ε₂-1], ккал/м2⋅ч⋅град4).

Если между поверхностями поместить экран из тонкого листового металла, то при условии теплового равновесия и при ε₁ = ε₂ = ε_Э, а также F₁ = F₂ = F_Э , то количество тепла, которое передает первая поверхность на вторую при наличии экрана равно:

Q_{ЛУЧ 12С ЭКР} = (С_ПР/2)[(Т₁/100)4 – (Т₂/100)4 ] F₁ кДж/ч (ккал/час)

               C1

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image006.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image008.gif

                C2

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image011.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

При наличии одного экрана теплообмен между двумя поверхностями снижается в два раза. Если между поверхностями поместить n экранов при равенстве степеней черноты ε₁ = ε_Э = ε₂ , то теплопередача излучением уменьшится в (n+1) раз, т.е.

Q_{12 Cn ЭКР} =(1/(n+1)) Q₁₂.

Если изменить степень черноты экрана, то

Q_{12 Cn ЭКР} =(1/(n+1))*С_ПР1Э/С_ПР12⋅ Q₁₂,

где: С_П1Э – приведенный коэффициент излучения при наличии экрана

С_1Э = С_Э = С_Э2;

С₁₂ – приведенный коэффициент излучения без экрана.

Применение одного никелированного экрана (не окисленного, ε = 0,11), прикрывающего отверстие в обмуровке котла, уменьшает потери тепла в окружающую среду излучением через это отверстие в 18 раз.

Похожие записи:

Как выставить зажигание с помощью стробоскопа? Сигнализация действия защиты и автоматики Подключение потолочного светильника со светодиодами Маркировка smd компонентов: кодовые обозначения Как сделать веб-приложение для вашего собственного bluetooth low energy девайса? Как подключить усилитель в машине